Главная > Оптика > Волоконная оптика и приборостроение
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

Временная дисперсия в многомодовом волокне. Слабонаправляющее волокно.

В гл. 1 отмечалось, что оптические волокна в основном используются в системах дальней связи. По ряду причин для дальней связи наиболее удобной является импульсно-кодовая модуляция оптической несущей При информацию кодируют в виде последовательности оптических импульсов. Когда оптический импульс попадает в обычное многомодовое волокно, его энергия в зависимости от способа возбуждения может

быть распределена между большим числом разрешенных волноводных мод. Каждая из этих мод будет распространяться по длине волокна со скоростью характерной для данной модовой группы. На выходе волокна энергия различных мод суммируется и образуется импульс, как правило, большей длительности, чем входной. Эффект «расплывания» импульса известен как временная дисперсия. Временная дисперсия является одной из определяющих характеристик при расчете многомодовых волокон, так как она определяет ширину полосы пропускания волокон. Поскольку в одномодовых волокнах распространяется лишь одна мода и, следовательно, возможна лишь одна групповая скорость, то временная дисперсия, казалось бы, должна отсутствовать. Однако в действительности это не так. Как мы увидим в дальнейшем, вследствие конечности ширины спектра реально возможного светового излучения всегда будет наблюдаться некоторая остаточная временная дисперсия даже в одномодовом волокне. В многомодовых волокнах грубая оценка временного расплывания импульса может быть сделана с помощью вычисления разности времен прохождения по волокну между низшей и высшей разрешенными модами. Конкретная мода волокна со ступенчатым профилем показателя преломления имеет возможность распространяться под характеристическим углом создаваемым вектором плоской волны с осью волокна, который определяют из формулы, аналогичной выражению (2.66),

где — структурный номер моды, соответствующий конкретным значениям . Как понятно из рис. 2.2, а, время, затрачиваемое обычным лучом на прохождение расстояния в волокне,

Таким образом, если по волноводу одновременно распространяются под углом изменяющимся между 0 и различные лучи, имеющие одинаковую мощность, то эти лучи затратят различное время на прохождение по волокну и разница во времени между прохождением по кратчайшему (соответствующему и наиболее длинному (соответствующему путям, составит

Для Таким образом

где (см. п. 2.2). Если допустить, что то в ступенчатом волокне длиной 1 км нс, т. е. импульс бесконечно малой временной ширины после прохождения 1 км

волокна становится импульсом продолжительностью приблизительно 50 не. Так что для получения достаточного временного разрешения на конце волокна передаваемые импульсы должны следовать друг за другом через 50 не и более, чтобы приемник разрешал их как отдельные импульсы.

Такова ситуация в цифровых оптических линиях передачи, в которых используются волокна со ступенчатым профилем показателя преломления длиной порядка 1 км. Поскольку в соответствии с выражением пропорционально А, то для увеличения скорости передачи импульса в градиентных волокнах для дальней связи необходимо, чтобы А было не более 0,01-0,02. Волокна, характеризующиеся называют слабонаправляющими.

Побочным результатом условия , вызванного практической необходимостью, является то, что для слабонаправляющих волокон значительно упрощается описание волноводных мод. В этом можно убедиться, подставив в уравнение (2.113). Используя рекуррентные соотношения типа получаем следующее характеристическое уравнение

Погрешность при расчете с помощью этой формулы, как показано в работе [343], составляет для для

Другим следствием слабой направляемости является то, что распространение волны по волокну будет более эффективным при малых углах между волновым вектором и волноводной осью [см. уравнения (2.4) и (2.5)]. НЕ-моды порядка и ЕН-моды порядка становятся почти вырожденными, т. е. собственные значения постоянных распространения стано-вятсяфактически почти одинаковыми в пределе Из-за этого почти полного вырождения в таких волноводах можно создать с помощью линейной суперпозиции мод почти линейно поляризованные моды, содержащие в поперечном по отношению к оси поле только один преобладающий компонент электрического и один магнитного поля. После длительных алгебраических преобразований, используя декартовы координаты, можно получить следующее соотношение для компонентов поля

Можно также показать, что учет условия действительно приводит к тому, что либо либо для ортогональной поляризации Таким образом поперечные поля существенно поляризованы в одном направлении и имеют только четыре ненулевых компонента поля (или

для ортогональной поляризации вместо шести ненулевых компонентов в первоначальном (не слабонаправляющем) волокне. Вместо рассмотренного выше довольно сложного метода расчета можно воспользоваться преобразованиями, предложенными Глоге в работе [159] для того, чтобы показать, что для волноводные моды почти линейно поляризованы и имеют только один преобладающий поперечный электрический или магнитный компонент поля.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление