Главная > Оптика > Физика процессов в генераторах когерентного оптического излучения
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

Зависимость начального коэффициента усиления от частоты.

Частотную зависимость начального коэффициента усиления будем рассматривать, исходя из (2.1.2), где вместо будем использовать спектральный коэффициент Эйнштейна Напомним, то , где -функция, описывающая форму спектральной линии излучения. Таким образом,

Входящий в (2.1.16) множитель не зависит от частоты для дипольных и магнитно-дипольных переходов, тогда как для квадрупольных переходов (см. табл. 2.1). Следовательно, для дипольных и магнитно-дипольных переходов а для квадрупольных переходов Качественно вид зависимости определяется функцией т. е. формой спектральной линии излучения активного центра. Если, например, спектральная линия имеет лоренцеву форму (однородно уширенная линия) и рассматриваются дипольные переходы, то

где — частота, отвечающая максимуму линии; — полуширина линии на половине ее максимальной высоты. На рис. 2.4 показана зависимость описываемая формулой (2.1.17); прямая соответствует уровню потерь. В генерационном режиме «работает», очевидно, лишь заштрихованный профиль функции называемый

линией усиления. Частота генерируемого на данном переходе излучения лежит в пределах ширины линии усиления:

В предыдущей главе отмечались селективные резонаторы с перестройкой частоты излучения в пределах ширины линии люминесценции. В порядке уточнения заметим, что диапазон перестройки определяется не шириной линии люминесценции, а шириной линии усиления (шириной линии люминесценции на уровне потерь).

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление