Главная > Оптика > Физика процессов в генераторах когерентного оптического излучения
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

1.4. Газовые лазеры с широкополосной оптической накачкой

Проблема оптической накачки газовых активных сред.

Эффективность оптической накачки в случае твердотельных и жидкостных лазеров связана прежде всего с относительно большой шириной линий поглощения твердых и жидких активных сред — порядка Газовые активные среды характеризуются существенно более узкими линиями поглощения — шириной мкм и менее. Для осуществления оптического возбуждения в газе необходимо, чтобы излучение накачки обладало линейчатым спектром с достаточно узкими линиями и чтобы максимум хотя бы одной интенсивной линии источника накачки точно совпадал с максимумом одной из линий поглощения активного центра.

Именно такая ситуация имеет место в лазере на парах цезия ([29]). Атомы возбуждаются излучением гелиевой лампы, в спектре которой есть узкая интенсивная линия с мкм, достаточно точно соответствующая длине волны одного из переходов в цезии.

Что же касается обычной некогерентной (широкополосной) оптической накачки, то она в случае газовых лазеров должна представляться, очевидно, крайне малоэффективной. Вследствие узости линий поглощения частиц газа лишь ничтожная доля световой мощности источника накачки будет в данном случае использоваться для возбуждения активных центров; основная же часть падающей на активную среду световой мощности будет бесполезно расходоваться на нагревание газа и окружающих предметов. Именно поэтому широкополосная оптическая накачка в случае

Рис. 1.24

газовых лазеров, как правило, не применяется.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление