Главная > Оптика > Физика процессов в генераторах когерентного оптического излучения
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

Развитие гигантского импульса в лазере с просветляющимся фильтром.

Моментом начала генерации является момент времени, для которого выполняется соотношение (3.7.50), т. е. момент выполнения условия генерации в резонаторе с непросветленным фильтром. Процесс генерации гигантского импульса можно разделить, как и в случае активной модуляции добротности, на два этапа — длительный этап линейного развития генерации (длительность 0) и короткий этап нелинейного развития генерации (длительность см. в связи с этим рис. 3.4 и замечания, приводившиеся в § 3.1. Напомним, что нс, что на порядок больше длительности линейного этапа при активной модуляции, не, что соответствует длительности нелинейного этапа при активной модуляции.

На этапе линейного развития генерации происходит усиление первичной люминесценции. Этот процесс соответствует развитию пичка свободной генерации при постоянных потерях, отвечающих непросветленному фильтру. Коэффициент резонансного поглощения фильтра и плотность инверсной заселенности в активном элементе сохраняются на этом этапе практически постоянными. Интенсивность

Рис. 3.43

Рис. 3.44

излучения увеличивается на рассматриваемом этапе по приблизительно экспоненциальному закону, возрастая от значений порядка в самом начале этапа до значений порядка в конце этапа.

Длительность линейного этапа в существенной мере зависит от величины параметра а также от коэффициента поглощения фильтра в непросветленном состоянии Уменьшение при неизменных параметрах активной среды связано с уменьшением сечения вынужденных переходов в фильтре Согласно (3.7.8) уменьшение приводит к увеличению Таким образом, при уменьшении параметра требуется более высокая плотность излучения для просветления фильтра и, как следствие, более длительный этап линейного развития генерации. На рис. 3.43 приведены экспериментальные кривые [6], демонстрирующие развитие гигантского импульса в рубиновом лазере при использовании двух различных фильтров: 1 — фильтр на основе раствора фталоцианина хлористого галлия в хлорбензоле , 2 — фильтр на основе раствора фталоцианина хлористого алюминия в этаноле В первом случае длительность этапа линейного развития генерация равна 103 не, во втором случае нс.

При увеличении коэффициента поглощения увеличивается , согласно (3.7.50), возрастает начальная плотность инверсной заселенности в активном элементе, при которой начинается процесс генерации. Чем выше указанная плотность инверсной заселенности, тем быстрее развивается процесс генерации на линейном этапе, что приводит к уменьшению длительности этапа. На рис. 3.44

ведена экспериментальная кривая [6], иллюстрирующая уменьшение времени с увеличением . По оси абсцисс отложено начальное пропускание фильтра определяемое через по формуле

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление