Главная > Оптика > Физика процессов в генераторах когерентного оптического излучения
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

Лазер с неустойчивым резонатором телескопического типа.

Этот резонатор показан на рис. 2.65. Здесь 1 — активная среда, 2 — вогнутое зеркало (радиус кривизны гл), 3 — выпуклое зеркало , 4 — выходное излучение. Вогнутое и выпуклое зеркала имеют общий фокус; Для данного - резонатора

Поле внутри резонатора телескопического типа описывают суперпозицией плоской и сферической волн. Расходящаяся сферическая волна распространяется в резонаторе от выпуклого зеркала к вогнутому, а плоская — от вогнутого к выпуклому. Соответствующие этим волнам световые лучи показаны на рис. 2.65. Легко видеть, что в данном случае

Рассматриваемый лазер аналогичен показанному на рис. 2.66, а многокаскадному лазеру, представляющему собой высокоэффективную селективную систему. Обозначения на рис. 2.66, а: 1 — задающий генератор, 2 — согласующие телескопические системы, 3 — активная среда. В качестве задающего генератора используется лазер

Рис. 2.66

небольшой мощности, для которого нетрудно реализовать селекцию основной поперечной моды. Эта мода усиливается затем на каждом каскаде.

Система, изображенная на рис. 2.6, а, высокоэффективна, но, к сожалению, сложна в техническом отношении. Целесообразнее использовать лазер с неустойчивым резонатором телескопического типа, являющийся аналогом рассмотренной системы. В существовании аналогии легко убедиться, если немного изменить систему, изображенную на рис. 2.66, а, перейдя к линзовому волноводу, показан ному на рис. 2.66, б. Волновод составлен из чередующихся собирающих (фокусное расстояние и рассеивающих линз, причем Расстояние между соседними линзами оно заполнено активной средой. Теперь задающий генератор отсутствует; его роль выполняет при-осевая область активных элементов. Нетрудно видеть, что рассматриваемый линзовый волновод оптически эквивалентен резонатору телескопического типа. Заметим, что штриховыми линиями на рис. 2.66, б показан световой пучок, соответствующий неустойчивой (сходящейся) волне.

Рис. 2.67

Из рис. 2.66, б хорошо видно, что генерация в резонаторе телескопического типа (как, впрочем, и в любом неустойчивом резонаторе) начинается в приосевой области активного элемента. С каждым двойным проходом излучения по резонатору происходит увеличение поперечного [размера светового пучка в М раз. Чем больше коэффициент расширения пучка М, тем быстрее совершается процесс формирования поля излучения в резонаторе. Этот процесс может завершиться в течение всего лишь нескольких проходов по резонатору.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление