Главная > Оптика > Основы оптики
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

7.3.5. Измерение оптической разности хода; интерферометр Рэлея.

Воспользовавшись выводами теории дифракции, можно утверждать, что свет от вторичных источников в опыте Юнга имеет наибольшую интенсивность в направлении геометрических лучей от первичного источника . В опыте Юнга эти лучи за экраном расходятся, но с помощью линзы, поставленной перед отверстиями (рис. 7.12), их можно свести в точку О, сопряженную относительно линзы с Тогда интенсивность интерференционной картины вблизи О увеличивается, и можно наблюдать интерференционные полосы при отверстиях находящихся значительно дальше друг от друга. Расстояние между соседними светлыми полосами по-прежнему равно и если линза дает стигматическое изображение точки то, согласно принципу равенства оптического

пути, полоса нулевого порядка будет располагаться в О. Если же линза не дает стигматического изображения, полоса нулевого порядка сместится на О на величину, зависящую от оптической разности хода от 5 до О через оба отверстия. При оптической разности хода смещение будет в раз больше расстояния между соседними светлыми полосами, где

Очевидно, что такое устройство можно использовать для количественного испытания качества линз, как это было сделано Майкельсоном [1]. Если одно из отверстий неподвижно относительно центра линзы, то, измеряя при различных положениях другого отверстия, можно определить от клонение волнового фронта, идущего из от сферичности после прохождения линзы (волновая аберрация). Аналогично, если прозрачная пластинка толщиной I с показателем преломления помещена в пучок света, идущий от то оптическая длина пути увеличивается на и порядо интерференции в точке О изменится на величину

Измеряя можно определить разность между показателями преломления пластинки и окружающей среды. На этом основано устройство интерферометра Рэлея [2], применяемого для точных измерений показателей преломления газов. Схема современной модели этого прибора показана на рис. 7.13. Свет от щели коллимируется линзой и затем падает на две другие щели параллельные

Рис. 7.13. Схема интерферометра Рэлея, а — горизонтальное сечение, — вертикальное сечение.

Параллельные пучки света от и проходят через разные газовые кюветы и собираются линзой в фокальной плоскости которой образуются интерференционные полосы, параллельные щелям. Помещение газовых кювет в пучки света заставляет значительно увеличить расстояние между щелями и вследствие чего интерференционные полосы располагаются тесно, и для их наблюдения требуется большое увеличение. Ширина щели также не может быть большой, и, следовательно, яркость картины невелика. Так как увеличение требуется только в направлении, перпендикулярном к полосам, то для этой цели хорошо подходит цилиндрический окуляр в виде тонкой стеклянной палочки с длинной осью, параллельной полосам. Картина, рассматриваемая таким образом, значительно ярче, чем при использовании сферического окуляра. Применение цилиндрического окуляра имеет еще и другое важное преимущество, позволяя получить ьторую фиксированную систему полос с таким же расстоянием между полосами, как и у главной, но образованную светом от источников прошедшим ниже газовых кювет. Вторая система полос может служить шкалой для отсчета. С помощью стеклянной пластинки эту шкалу смещают по вертикали так, чтобы ее верхний край соприкасался с нижним краем главной системы. Резкая линия раздела между пими — это край пластинки наблюдаемый через линзу

. Следовательно, определение смещения главной системы полос, обусловленного изменением оптических путец в кюветах целиком зависит от остроты зрения глаза, которая, вообще говоря, велика, и таким способом можно обнаружить смещения, примерно равные 1/40 порядка. Случайные смещения в оптической системе также становятся менее существенными, так как сказываются одновременно на обеих системах полос.

На практике удобнее компенсировать оптическую разность хода, а не считать полосы. Это делается следующим образом: свет, выходящий из газовых кювет, проходит через тонкие стеклянные пластинки, одна из которых неподвижна, а другая может вращаться вокруг горизонтальной оси, что позволяет плавно изменять оптическую длину пути света, выходящего из

Такой компенсатор калибруется в монохроматическом свете для того, чтобы определить величину поворота пластинки, соответствующую смещению на один порядок в главной системе полос. В этом случае система полос служит нуль-индикатором равенства оптических путей [55,0] и Обычно работа с прибором происходит следующим образом: газовые кюветы откачивают, и в белом свете с помощью компенсатора примерно совмещают полосы главной системы и шкалы; затем добиваются точного совпадения пулевых порядков в монохроматическом свете, после чего одну из кювет заполняют исследуемым газом и снова, сперва в белом свете, а потом в монохроматическом совмещают, используя компенсатор, нулевые порядки. Разница между двумя установками компенсатора позволяет определить по его калибровке смещение порядка в главной системе полос, вызванное присутствием газа в кювете. Показатель преломления этого газа находят из (28), а именно:

где длина газовой кюветы. При обычных значениях и точности установки в 1/40 порядка можно обнаружить изменение около

Оптические пути от и до места наблюдения интерференционной картины проходят среды с различной дисперсией; поэтому, в отличие от простого случая, рассмотренного в нулевые порядки в свете разных длин воли, вообще говоря, не совпадают, и в белом свете отсутствует совершенно белая полоса. У наименее окрашенной полосы для некоторой средней длины волны (в видимой области спектра), которая зависит от цветовой чувствительности глаза. По аналогии с терминологией, принятой при описании линз, эта полоса называется ахроматической. Если компенсатор вводит оптическую разность хода Л, то порядок интерференции в точке О равен

так что

Поэтому в точке О ахроматическая полоса будет тогда, когда

При такой установке компенсатора нулевой порядок картины в монохроматическом свете может не попасть в точку О, так как для их совпадения требуется, чтобы

Это несовпадение может оказаться достаточно большим, чтобы затруднить идентификации полосы нулевого порядка в монохроматическом свете, и поэтому приходится прибегать к предварительным измерениям при малом давлении или с короткой кюветой.

Заметим также, что ахроматическая полоса хорошо распознается, только если в тех точках картины, где область значений для длин волн видимою спектра достаточно мала. При наблюдении в белом свете пути интерферирующих волн в средах с одинаковой дисперсией должны быть по возможности равными.

Большую чувствительность в принципе можно получить, увеличивая I, но этому препятствуют трудности контроля температуры. По той же причине в модели прибора, предназначенного для измерения разности показателей преломления жидкостей, применяются только короткие кюветы. Кроме того, разность хода, которую можно скомпенсировать, ограничена, и поэтому при большой разнице показателей преломления в кюветах длина их должна быть пропорционально уменьшена.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление