Главная > Оптика > Основы оптики
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

1.6.3. Коэффициенты отражения и пропускания.

Рассмотрим плоскую волну, падающую на слоистую среду, которая занимает область от до и с обеих сторон граничит с однородными полубесконечными средами. Выведем выражения для амплитуд и интенсивностей отраженной и прошедшей волн.

Пусть и Т обозначают, как и раньше, амплитуды (возможно, комплексные) электрических векторов падающей, отраженной и преломленной волн. Далее пусть — диэлектрические и магнитные проницаемости первой и последней срсд, а — углы между нормалями к падающей и прошедшей волнам и направлением оси (направлением стратификации).

Граничные условия, приведенные в § 1.1, требуют, чтобы тангенциальные компоненты векторов Ей Н были непрерывны на каждой из двух поверхностей раздела слоистой среды. Вместе с соотношением (1.4.4)

это приводит к следующим соотношениям для волны

где

Четыре величины , определяемые равенствами (46), связаны основным соотношением (32); следовательно,

где — элементы характеристической матрицы среды при .

Из (48) мы найдем коэффициенты отражения и пропускания пленки

Отражательная и пропускательная способности, выраженные через и имеют вид

Фазу величины можно назвать изменением фазы при отражении, а фазу величины изменением фазы при пропускании. Изменение фазы отнесено к первой поверхности раздела, тогда как к плоской границе между слоистой средой и последней нолубесконечной средой.

Соответствующие формулы для волны ТМ-типа сразу же получаются из (49) — (51) путем замены величины на величины

В этом случае и являются отношениями амплитуд магнитных, а не электрических векторов.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление